Технодоктрина - новая молодёжная промышленная политика Технодоктрина, ноябрь 2014 | Seite 86

ющей средой, и производство энтропии, обусловленное необратимыми процессами внутри самой системы3.
Определённые стадии временной эволюции системы могут происходить при общем понижении энтропии. В
соответствии с традиционной интерпретацией энтропии, как меры неупорядоченности системы, это означает,
что в ходе эволюции разупорядоченность уменьшается за счёт оттока энтропии, происходит самоорганизация, система эволюционирует к более сложной структуре. При этом могут возникать новые типы диссипативных структур, углубляться иерархия внутри системы и дифференциация подсистем, меняться структура
и сложность. В устойчиво неравновесном состоянии положительное производство энтропии внутри системы
компенсируется отрицательным потоком энтропии, т.е . притоком информации извне системы или с других
иерархических уровней системы4.
Отличительной особенностью инновационно-инвестиционных процессов является то, что они сопровождаются необратимыми изменениями. Все реальные процессы в той или иной степени необратимы и неравновесны. Источником развития открытой системы является асимметрия потоков вещества, энергии и информации,
т.е. наличие градиентов этих величин. В качестве критического элемента обновляемой системы рассмотрена
локальная зона повышенного градиента определяющего параметра, лимитирующего режим работы всей обновляемой системы. Для анализа поведения такого критического элемента системы использована модель
бистабильного элемента, обладающего двумя устойчивыми состояниями – старым и новым, в каждом из которых он может находиться достаточно долго. Внешние воздействия могут приводить к переходу критического
элемента из одного состояния в другое. Чтобы вызвать этот переход, интенсивность воздействия должна
превысить некоторый пороговый уровень. В зависимости от соотношения вероятностей P0 и P1 нахождения
критического элемента в старом и новом состояниях соответственно, нами рассмотрены три характерных
режима существования обновляемой системы: старый (P0 > P1), переходный (P0 = P1) и новый (P0 < P1).
Для анализа эволюции обновляемой системы нами исследована динамика информационной энтропии,
которая является мерой неопределённости существования системы, и равна количеству информации по
Шеннону, необходимому для снятия этой неопределённости5:

(1)

84

Иногда удобнее использовать безразмерную относительную энтропийную функцию в виде H/Hmax , где Hmax
– максимальное значение информационной энтропии. При этом минимальное значение H/Hmax = 0 соответствует вырождению стохастической системы в жёсткую детерминированную. Достижение максимального
значения H/Hmax = 1 в открытой самоорганизующейся системе соответствует точке бифуркации, в которой
происходит разрушение исчерпавшей свои диссипативные способности структуры, и начинается этап формирования новой структуры на ином иерархическом уровне. Эта точка соответствует качественному скачку, т.е.
переходу обновляемой системы на новый уровень развития.
Аналитическая зависимость для описания динамики потока информационной энтропии H(t) во времени t

получена нами в виде6:
, (2) где a = n/m – параметр режима существования обновляемой системы; b = n + m; n, m – интенсивности
переходов критического элемента обновляемой системы соответственно из старого состояния в новое и обратно.
Выполнен также анализ потока информационной энтропии и скорости его изменения, как отклика обновляемой системы на изменение условий существования. На рис. 1 показаны графики изменения потока информационной энтропии H(t) и его скорости dH/dt для случая, когда в условный момент времени t = 1,4 на систему
оказывается воздействие, приводящее к переходу от старого (a<1) к новому (a*>1) режиму существования,
т.е. к её инновации. Анализ полученных нами зависимостей показал, что обновляемая система реагирует
на сильное воздействие, приводящее к новому режиму существования, резким возрастанием потока информационной энтропии от достигнутого в предшествующих условиях стационарного уровня НST до максимума
Н*max = 1 в критической точке t*b. При этом скорость dН*/dt* приращения потока энтропии резко падает до
3
4

Пригожин И. Введение в термодинамику необратимых пр