Морские информационно-управляющие системы Декабрь 2015, № 8 | Page 23

Диаграмму направленности плоской апертуры можно
определить [4] по соотношению

где,
а,

(7a)
(7b)

(5)
т. е. проекции функции возбуждения G (ξ, η) соответственно
на плоскости xz и yz.
где U, V – нормированные угловые координаты,
– нормированные линейные координаты,

 – длина волны,

Таким образом, нормированные диаграммы направленности в двух плоскостях формально имеют один и тот же вид.
Для упрощения выкладок можно считать
(8)

 – направляющие косинусы (см. рис. 3),

и   – габариты апертуры (см. рис. 3),
– функция возбуждения апертуры.
Из соотношения (1) следует, что диаграмма направленности излучающей апертуры в плоскости x0z имеет вид
(6a)

что в большинстве случаев справедливо с достаточно высокой точностью.
Апертура морской поверхности в сантиметровом и миллиметровом диапазоне волн не  может считаться плоской
и, кроме того, существенно зависит от  времени. Однако
достаточно несложно свести задачу излучения реальной
морской поверхности к излучению плоской апертуры, модифицировав функцию возбуждения апертуры, например,
с помощью соотношения (1).
Таким образом, будем считать, что в  первом приближении напряженность электромагнитного поля морской поверхности определяется соотношением

а в плоскости y0z
(6b)

где функции F (U, t) и F (V, t) определяются из соотношений
(6а) и (6b) при замене функций G υ (ξ) и G υ (η) их модифицированными значениями G μ (ξ) и G μ (η).
No. 2 (8) / 2015, Морские информационно-управляющие системы

21