следи да половина утрошене енергије извора
Wi = E2 C = E I0 τ
одлази на Џулову топлоту, а друга половина на акумулирану енергију у електричном пољу
набијеног кондензатора.
WE = Wc = C E2
2
Интересантно је да у овом случају развијена топлотна енергија на отпору R не зависи од
вредности тог отпора. Од вредности отпора R, као и кондензатора C зависи брзина промене
енергије.
2. ПРАЖЊЕЊЕ КОНДЕНЗАТОРА
Кондензатор C прикључен је на напон U0 и пазни се преко отпора R.
У тренутку t = 0 када се прекидач P затвори, наступиће прелазна појава, а кондензатор ће се
почети празнити. Струја пражњења иде на рачун смањења набоја на кондензатору, па вреди
релација:
i = - C duC
dt
У сваком тренутку t ≥ 0 за шему према датој слици можемо писати
Uc – Ri = 0
Ако учврстимо задња два израза добијамо следећу диференцијалну једначину:
Rc dUc + Uc = 0
dt
Решење ове једначине даје само слободне осцилације
Uc(t) = A e -t/τ где је λ + RC временска константа струјног круга.