Пошто je уL = - eL, можемо да пишемо:
UL = N ΔΦ = L Δи
Δt
Δt
Па се на основу разматрања из предходног одељка може закључити да индуктивни напон uL
предњачи (по фази) струји за π /2, односно за четвртину периоде T/4.
Напон на крајевима посматраног кола је сада :
у=уa + уL =Rиm sin ωt + XKIm cos ωt(6)
Сл.9.2. редно RL коло: а) таласни облици струје напона и снаге б) векторски дијаграми
Значинапон у колу са редном везом отпорникаотпорности R и калема индуктивности L предњачи
по фази струјии за угао φ(сл. 2.а).Угао зависи од активне отпорности R и индуктивне отпорности
xL и може да има вредност од 0 до π/2. Уколико је xL веће у односу на R , утолико је већа и фазна
разлика између у i I.
Ефективне вредности напона и струје :
Im=Um
Z
I=U
Z
(7)
(8)
Где је:
Z= √ R2 + XL2
(9)
Такозвана импеданса посматраног кола.
Конструишимо сада векторски дијаграм за посматрано коло (сл.9.2.б). Пошто је струја иста у
свим деловима кола ,конструкција почиње са вектором струје која се поставља хоризонтално и