Calor por inducción electromagnética Agosto 2014 | Page 7

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Calor por inducción electromagnética

Donde i es la corriente que circula por el conductor, N es el número de espiras, l la longitud del circuito y H el
campo magnético.
Si la corriente que aplicamos al conductor es variable en el tiempo, el campo que se genera también
lo es, por tanto generará un flujo magnético cambiante. Aplicando la ley de Faraday en un conductor sometido
a un flujo magnético variable se generará una fuerza electromotriz cuyo valor es (Cuenca, s/f):

Donde fem es la fuerza electromagnética inducida, N el número de espiras y ø el flujo magnético del campo
magnético.
Esta fuerza electromotriz inducida en el interior del conductor, genera una corriente (corriente de
inducción o corriente de Foulcault) que es la responsable del calentamiento, por efecto Joule (Cuenca, s/f):

Donde P es la potencia disipada en la resistencia equivalente Req por la que circula la corriente i.
Todo este procedimiento es equivalente al funcionamiento de un transformador, en el cual el primario
es la bobina de inducción, y el secundario es el elemento a calentar, que es equivalente a una sola espira,
cerrada con una resistencia, que es la resistencia equivalente.