E F E C T U L
H A L L
CURIERUL LICEULUI 71
care introduse în relaţiile care ne dau forţele, obţinem:
Fi— K m n 2 g h-------—— K m ii h p m g h
F-.-K = K m 12 h p deci F ^ F ^, ceea
T22 ce arată că asupra punctului m aterial 0 situat in interiorul păturii m ateriale nu se exercită nici o forţă de atracţie.
Să considerăm, de asem enea, un punct m aterial de m asă m, situat Ia o distanţă CJA = r in interiorul unei sfere om ogtie de rază R, şi densitate p( fig. II)
Din cele arătate m ai sus, num ai sfera m a terială de rază r exercită forţe de atracţie asupra punctului m aterial A.
Deci:
m M Km 4 4 n p F = K ~ = ' 9 •—-re r3 p = K ~ mr şi r r 2 3 3
F
47î
8 = m = 3 K r <•
Rezultă de aici că greutatea punctului m a terial, respectiv acceleraţia gravitaţiei, în interiorul sferei om ogene considerate scade pe m ăsură ce distanţa r la centrul sferei scade şi devine zero în centrul sferei.
RADULESCU CRISTIAN, I X
B IB L IO G R A F IE
F i z i c ă— M e c a n i c ă— V. G H E O R G H I U, L. S Â V E A N U, G. M U N T E A N U, V. P U R P A L Ă
Inventatorul suveicii s-a ridicat mult mai sus dccît acel care a închipuit teoria ideilor înnăscute.
A
( V O L T A I R K)
//////////////////////////////////////////////// W //////// OT ////// W //////////// W ////////// W / W //////
E F E C T U L
Se ştie că asupra unei sarcini electrice care se m işcă într-un cîmp m agnetic a c ţo- nează o forţă( Lorentz). A cest fapt perm ite explicarea urm ătorului fenom en: atunci cind un curent I trece în lungul unei plăci conductoare, situată perpendicular pe liniile unui cîmp m agnetic exterior H, apare, între feţele A şi B ale plăcii, o diferenţă de potenţial V.\— Vis( figura 1).
A cest fenom en poartă num ele fizicianului E. FI. Hali care l-a descoperit în 1880.
D iferenţa de potenţial Va— Vu ce apare intre feţele A şi B ale plăcii este proporţională cu produsul dintre intensitatea cu ren tu lui şi intensitatea cîm pului m agnetic şi invers proporţională cu yrosim ea d a plăcii:
Va— Vb = k—( 1) d
unde K reprezintă o constantă.
C onsiderînd curentul ca fiind determ inat de m işcarea sarcinilor e, atunci datorită forţei Lorentz sarcinile se vor strînge la m arginea plăcii A sau B( funcţie de sem nul sarcinii e) pînă în m om entul în care acţiunea forţei m agnetice va fi echilibrată de cîm pul electric creat de aceste sarcini.
Luînd a =— în form ula lui Lorentz, forţa 2 care acţionează asupra sarcinii este:
fu = e v H
v fiind viteza m edie a sarcinilor în direcţia de propagare a curentului.
H A L L
Cîm pul electric creat de diferenţa de potenţial Va— Vji va avea in ten sitatea:
E--Va-- b b-— este lăţim ea plăcii.
Ca urm are forţa asupra sarcinii este: electrică ce acţionează
fc = = c- VA ~- V B. b
Cînd forţele sînt egale( fe— fu) se stabileşte un regim staţionar:
Dar intensitatea I a curentului este egală cu: I— bdnev( n reprezintă num ărul de sarcini în unitatea de volum) deci:
I
v =--------- bd n c
Introducând această valoare a lui v în relaţia( 2) rezultă:
Va- V b =— •—( 3) n e d
Conform ultim ei relaţii constanta K va fi: