E F E C T U L
H A L L
CURIERUL LICEULUI 71
care introduse în relaţiile care ne dau forţele , obţinem :
Fi — K m n 2 g h ------ -— — K m ii h p m g h
F -. -K = K m 12 h p deci F ^ F ^ , ceea
T22 ce arată că asupra punctului m aterial 0 situat in interiorul păturii m ateriale nu se exercită nici o forţă de atracţie .
Să considerăm , de asem enea , un punct m aterial de m asă m , situat Ia o distanţă CJA = r in interiorul unei sfere om ogtie de rază R , şi densitate p ( fig . II )
Din cele arătate m ai sus , num ai sfera m a terială de rază r exercită forţe de atracţie asupra punctului m aterial A .
Deci :
m M Km 4 4 n p F = K ~ = ' 9 • — -re r3 p = K ~ mr şi r r 2 3 3
F
47î
8 = m = 3 K r <•
Rezultă de aici că greutatea punctului m a terial , respectiv acceleraţia gravitaţiei , în interiorul sferei om ogene considerate scade pe m ăsură ce distanţa r la centrul sferei scade şi devine zero în centrul sferei .
RADULESCU CRISTIAN , I X
B IB L IO G R A F IE
F i z i c ă — M e c a n i c ă — V . G H E O R G H I U , L . S Â V E A N U , G . M U N T E A N U , V . P U R P A L Ă
Inventatorul suveicii s-a ridicat mult mai sus dccît acel care a închipuit teoria ideilor înnăscute .
A
( V O L T A I R K )
//////////////////////////////////////////////// W //////// OT ////// W //////////// W ////////// W / W //////
E F E C T U L
Se ştie că asupra unei sarcini electrice care se m işcă într-un cîmp m agnetic a c ţo - nează o forţă ( Lorentz ). A cest fapt perm ite explicarea urm ătorului fenom en : atunci cind un curent I trece în lungul unei plăci conductoare , situată perpendicular pe liniile unui cîmp m agnetic exterior H , apare , între feţele A şi B ale plăcii , o diferenţă de potenţial V .\ — Vis ( figura 1 ).
A cest fenom en poartă num ele fizicianului E . FI . Hali care l-a descoperit în 1880 .
D iferenţa de potenţial Va — Vu ce apare intre feţele A şi B ale plăcii este proporţională cu produsul dintre intensitatea cu ren tu lui şi intensitatea cîm pului m agnetic şi invers proporţională cu yrosim ea d a plăcii :
Va — Vb = k — ( 1 ) d
unde K reprezintă o constantă .
C onsiderînd curentul ca fiind determ inat de m işcarea sarcinilor e , atunci datorită forţei Lorentz sarcinile se vor strînge la m arginea plăcii A sau B ( funcţie de sem nul sarcinii e ) pînă în m om entul în care acţiunea forţei m agnetice va fi echilibrată de cîm pul electric creat de aceste sarcini .
Luînd a = — în form ula lui Lorentz , forţa 2 care acţionează asupra sarcinii este :
fu = e v H
v fiind viteza m edie a sarcinilor în direcţia de propagare a curentului .
H A L L
Cîm pul electric creat de diferenţa de potenţial Va — Vji va avea in ten sitatea :
E - -Va - - b b - — este lăţim ea plăcii .
Ca urm are forţa asupra sarcinii este : electrică ce acţionează
fc = = c - VA ~ - V B . b
Cînd forţele sînt egale ( fe — fu ) se stabileşte un regim staţionar :
Dar intensitatea I a curentului este egală cu : I — bdnev ( n reprezintă num ărul de sarcini în unitatea de volum ) deci :
I
v = --------- bd n c
Introducând această valoare a lui v în relaţia ( 2 ) rezultă :
Va - V b = — •— ( 3 ) n e d
Conform ultim ei relaţii constanta K va fi :